瞬態(tài)平面熱源法測(cè)定材料熱物性的原理是基于無限大介質(zhì)中階躍加熱的圓盤形熱源產(chǎn)生的瞬態(tài)溫度響應(yīng)。利用熱阻性材料做成一個(gè)平面的探頭，同時(shí)作為熱源和溫度傳感器。鎳的熱阻系數(shù)--溫度和電阻的關(guān)系呈線性關(guān)系，即通過了解電阻的變化可以知道熱量的損失，從而反映樣品的導(dǎo)熱性能。Hotdisk探頭采用導(dǎo)電金屬鎳經(jīng)刻蝕處理后形成的連續(xù)雙螺旋結(jié)構(gòu)的薄片，外層為雙層的聚酰亞胺(Kapton)保護(hù)層，厚度只有0.025mm，它令探頭具有一定的機(jī)械強(qiáng)度并保持與樣品之間的電絕緣性。在測(cè)試過程中，探頭被放置于中間進(jìn)行測(cè)試。電流通過鎳時(shí)，產(chǎn)生一定的溫度上升，產(chǎn)生的熱量同時(shí)向探頭兩側(cè)的樣品進(jìn)行擴(kuò)散，熱擴(kuò)散的速度依賴于材料的熱傳導(dǎo)特性。通過記錄溫度與探頭的響應(yīng)時(shí)間，由數(shù)學(xué)模型可以直接得到導(dǎo)熱系數(shù)和熱擴(kuò)散率，兩者的比值得到體積比熱。

　　初始測(cè)試時(shí)，在Kapton涂層上會(huì)產(chǎn)生很小的溫度下降，經(jīng)過很短的，由于輸出功率是恒定的，溫度的下降將保持恒定。探頭的電阻變化可用下式表示。

　　R(t)=Ro[1+α△Ti+α△T(τ)] (1)

　　其中

　　Ro:探頭在瞬間記錄前的電阻;

　　α:電阻溫度系數(shù)(TCR);

　　△Ti:薄膜保護(hù)層中的溫差(由于保護(hù)層非常薄，在很短時(shí)間內(nèi)可以把△Ti看作是定值);

　　△T(τ):與試樣處于理想*接觸時(shí)探頭平均溫升。

　　而△T(τ)可以表示為:

　　△T(τ)=QD(τ)/(λroπ^3/2) (2)

　　其中:

　　Q:恒定輸出功率;

　　ro:探頭半徑;

　　λ:被測(cè)樣品導(dǎo)熱系數(shù)，即我們要求的值;

　　D(τ):無因此時(shí)間函數(shù)。

　　假設(shè)R*=Ro(1+α△Ti), K=αRoQ/(λroπ^3/2)，將(2)式代入(1)式得:

　　R(t)=R* + K D(τ) (3)

　　將測(cè)得的電阻值R(t)對(duì)D(τ) 作圖得到一條直線，截距是C。通過反復(fù)變換特征時(shí)間θ擬合，使R(t)對(duì)D(τ)的 得直線相關(guān)性達(dá)到較大，此時(shí)導(dǎo)熱系數(shù)便可以由直線的斜率K計(jì)算得出。